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Sources de rayonnement ionisant

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Types de rayonnement ionisant

Particules alpha

Une particule alpha est un ensemble étroitement lié de deux protons et de deux neutrons. Il est identique à un hélium-4 (4Il) noyau. En effet, son destin ultime après avoir perdu la majeure partie de son énergie cinétique est de capturer deux électrons et de devenir un atome d'hélium.

Les radionucléides émetteurs alpha sont généralement des noyaux relativement massifs. Presque tous les émetteurs alpha ont des numéros atomiques supérieurs ou égaux à celui du plomb (82Pb). Lorsqu'un noyau se désintègre en émettant une particule alpha, son numéro atomique (nombre de protons) et son nombre de neutrons sont réduits de deux et son nombre de masse atomique est réduit de quatre. Par exemple, la désintégration alpha de l'uranium 238 (238U) au thorium-234 (234Th) est représenté par :

L'exposant de gauche est le nombre de masse atomique (nombre de protons plus neutrons), l'indice de gauche est le numéro atomique (nombre de protons) et l'indice de droite est le nombre de neutrons.

Les émetteurs alpha courants émettent des particules alpha avec des énergies cinétiques comprises entre environ 4 et 5.5 MeV. Ces particules alpha ont une portée dans l'air de pas plus d'environ 5 cm (voir figure 1). Les particules alpha d'une énergie d'au moins 7.5 MeV sont nécessaires pour pénétrer l'épiderme (la couche protectrice de la peau, 0.07 mm d'épaisseur). Les émetteurs alpha ne présentent généralement pas de risque de rayonnement externe. Ils ne sont dangereux que s'ils sont pris dans le corps. Parce qu'elles déposent leur énergie sur une courte distance, les particules alpha sont un rayonnement à transfert d'énergie linéaire élevé (LET) et ont un grand facteur de pondération du rayonnement; typiquement, w R= 20.

Figure 1. Rayonnement énergétique des particules alpha lentes dans l'air à 15 et 760 m

 

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Particules bêta

Une particule bêta est un électron ou un positon hautement énergétique. (Un positron est l'antiparticule de l'électron. Il a la même masse et la plupart des autres propriétés d'un électron, à l'exception de sa charge, qui est exactement la même amplitude que celle d'un électron mais qui est positive.) Les radionucléides émetteurs bêta peuvent être de poids atomique élevé ou faible.

Les radionucléides qui ont un excès de protons par rapport aux nucléides stables d'environ le même nombre de masse atomique peuvent se désintégrer lorsqu'un proton du noyau se transforme en neutron. Lorsque cela se produit, le noyau émet un positon et une particule extrêmement légère et sans interaction appelée neutrino. (Le neutrino et son antiparticule n'ont aucun intérêt en radioprotection.) Lorsqu'il a cédé la majeure partie de son énergie cinétique, le positon finit par entrer en collision avec un électron et tous deux sont annihilés. Le rayonnement d'annihilation produit est presque toujours constitué de deux photons de 0.511 keV (kiloélectron volt) se déplaçant dans des directions distantes de 180 degrés. Une désintégration typique des positrons est représentée par :

où le positron est représenté par β+ et le neutrino par n. Notez que le nucléide résultant a le même numéro de masse atomique que le nucléide parent et un numéro atomique (proton) supérieur de un et un nombre de neutrons inférieur de un à ceux du nucléide d'origine.

La capture d'électrons entre en compétition avec la désintégration des positrons. Dans la désintégration par capture d'électrons, le noyau absorbe un électron orbital et émet un neutrino. Une décroissance typique de capture d'électrons est donnée par :

La capture d'électrons est toujours possible lorsque le noyau résultant a une énergie totale inférieure à celle du noyau initial. Cependant, la désintégration des positrons nécessite que l'énergie totale de la phase initiale atome est supérieure à celle de la résultante atome de plus de 1.02 MeV (deux fois l'énergie de masse au repos du positon).

Semblable à la désintégration des positrons et de la capture d'électrons, le négatron (β-) la désintégration se produit pour les noyaux qui ont un excès de neutrons par rapport aux noyaux stables d'environ le même nombre de masse atomique. Dans ce cas, le noyau émet un négatron (électron énergétique) et un anti-neutrino. Une désintégration négatron typique est représentée par :

où le négatron est représenté par β- et l'anti-neutrino by`n Ici, le noyau résultant gagne un neutron aux dépens d'un proton mais là encore ne change pas son nombre de masse atomique.

La désintégration alpha est une réaction à deux corps, de sorte que les particules alpha sont émises avec des énergies cinétiques discrètes. Cependant, la désintégration bêta est une réaction à trois corps, de sorte que les particules bêta sont émises sur un spectre d'énergies. L'énergie maximale dans le spectre dépend du radionucléide en décomposition. L'énergie bêta moyenne dans le spectre est d'environ un tiers de l'énergie maximale (voir figure 2).

Figure 2. Spectre d'énergie des négatrons émis par 32P

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Les énergies bêta maximales typiques vont de 18.6 keV pour le tritium (3H) à 1.71 MeV pour le phosphore-32 (32P).

La gamme de particules bêta dans l'air est d'environ 3.65 m par MeV d'énergie cinétique. Des particules bêta d'au moins 70 keV d'énergie sont nécessaires pour pénétrer l'épiderme. Les particules bêta sont des rayonnements à faible TLE.

 

Rayonnement gamma

Le rayonnement gamma est un rayonnement électromagnétique émis par un noyau lorsqu'il subit une transition d'un état d'énergie supérieur à un état d'énergie inférieur. Le nombre de protons et de neutrons dans le noyau ne change pas dans une telle transition. Le noyau peut avoir été laissé dans l'état d'énergie supérieur à la suite d'une désintégration alpha ou bêta antérieure. Autrement dit, les rayons gamma sont souvent émis immédiatement après les désintégrations alpha ou bêta. Les rayons gamma peuvent également résulter de la capture de neutrons et de la diffusion inélastique des particules subatomiques par les noyaux. Les rayons gamma les plus énergétiques ont été observés dans les rayons cosmiques.

La figure 3 est une image du schéma de désintégration du cobalt 60 (60Co). Il montre une cascade de deux rayons gamma émis dans le nickel-60 (60Ni) avec des énergies de 1.17 MeV et 1.33 MeV suite à la désintégration bêta de 60Co..

Figure 3. Schéma de désintégration radioactive pour 60Co

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La figure 4 est une image du schéma de désintégration du molybdène-99 (99Mo). Notez que le technétium-99 résultant (99Tc) le noyau a un état excité qui dure exceptionnellement longtemps (t½ = 6h). Un tel noyau excité est appelé un isomère. La plupart des états nucléaires excités ont des demi-vies comprises entre quelques picosecondes (ps) et 1 microseconde (μs).

Figure 4. Schéma de désintégration radioactive pour 99Mo

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La figure 5 est une image du schéma de désintégration de l'arsenic-74 (74Comme). Il montre que certains radionucléides se désintègrent de plusieurs façons.

Figure 5. Schéma de désintégration radioactive pour 74Comme, illustrant les processus concurrents d'émission de négatrons, d'émission de positrons et de capture d'électrons (m0 est la masse au repos de l'électron)

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Alors que les particules alpha et bêta ont des plages définies dans la matière, les rayons gamma sont atténués de manière exponentielle (ignorant l'accumulation résultant de la diffusion dans un matériau) lorsqu'ils traversent la matière. Lorsque l'accumulation peut être ignorée, l'atténuation des rayons gamma est donnée par :

De je(x) est l'intensité des rayons gamma en fonction de la distance x dans le matériau et μ est le coefficient d'atténuation massique. Le coefficient d'atténuation massique dépend de l'énergie des rayons gamma et du matériau avec lequel les rayons gamma interagissent. Les valeurs du coefficient d'atténuation massique sont tabulées dans de nombreuses références. La figure 6 montre l'absorption des rayons gamma dans la matière dans des conditions de bonne géométrie (l'accumulation peut être ignorée).

Figure 6. Atténuation des rayons gamma de 667 keV dans Al et Pb dans des conditions de bonne géométrie (la ligne pointillée représente l'atténuation d'un faisceau de photons poly-énergétique)

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L'accumulation se produit lorsqu'un large faisceau de rayons gamma interagit avec la matière. L'intensité mesurée aux points à l'intérieur du matériau est augmentée par rapport à la valeur attendue de "bonne géométrie" (faisceau étroit) en raison des rayons gamma diffusés des côtés du faisceau direct dans l'appareil de mesure. Le degré d'accumulation dépend de la géométrie du faisceau, du matériau et de l'énergie des rayons gamma.

La conversion interne entre en compétition avec l'émission gamma lorsqu'un noyau passe d'un état d'énergie plus élevé à un état d'énergie plus faible. Dans la conversion interne, un électron orbital interne est éjecté de l'atome au lieu que le noyau émette un rayon gamma. L'électron éjecté est directement ionisant. Lorsque les électrons orbitaux externes chutent à des niveaux d'énergie électronique inférieurs pour combler le vide laissé par l'électron éjecté, l'atome émet des rayons X. La probabilité de conversion interne par rapport à la probabilité d'émission gamma augmente avec l'augmentation du numéro atomique.

X rayons

Les rayons X sont des rayonnements électromagnétiques et, en tant que tels, sont identiques aux rayons gamma. La distinction entre les rayons X et les rayons gamma est leur origine. Alors que les rayons gamma proviennent du noyau atomique, les rayons X résultent d'interactions électroniques. Bien que les rayons X aient souvent des énergies plus faibles que les rayons gamma, ce n'est pas un critère de différenciation. Il est possible de produire des rayons X avec des énergies bien supérieures aux rayons gamma résultant de la désintégration radioactive.

La conversion interne, discutée ci-dessus, est une méthode de production de rayons X. Dans ce cas, les rayons X résultants ont des énergies discrètes égales à la différence des niveaux d'énergie entre lesquels transitent les électrons orbitaux.

Les particules chargées émettent un rayonnement électromagnétique chaque fois qu'elles sont accélérées ou décélérées. La quantité de rayonnement émis est inversement proportionnelle à la quatrième puissance de la masse de la particule. En conséquence, les électrons émettent beaucoup plus de rayonnement x que les particules plus lourdes telles que les protons, toutes autres conditions étant égales. Les systèmes à rayons X produisent des rayons X en accélérant les électrons à travers une grande différence de potentiel électrique de plusieurs kV ou MV. Les électrons sont ensuite rapidement décélérés dans un matériau dense et résistant à la chaleur, tel que le tungstène (W).

Les rayons X émis par de tels systèmes ont des énergies réparties sur un spectre allant d'environ zéro jusqu'à l'énergie cinétique maximale possédée par les électrons avant décélération. Souvent superposés à ce spectre continu se trouvent des rayons X d'énergie discrète. Ils sont produits lorsque les électrons décélérants ionisent le matériau cible. Lorsque d'autres électrons orbitaux se déplacent pour combler les lacunes laissées après l'ionisation, ils émettent des rayons X d'énergies discrètes similaires à la façon dont les rayons X sont émis après une conversion interne. Ils s'appellent caractéristique rayons X car ils sont caractéristiques du matériau cible (anode). Voir la figure 7 pour un spectre de rayons X typique. La figure 8 représente un tube à rayons X typique.

Figure 7. Spectre de rayons X illustrant la contribution des rayons X caractéristiques produits lorsque les électrons remplissent les trous dans la couche K de W (la longueur d'onde des rayons X est inversement proportionnelle à leur énergie)

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Les rayons X interagissent avec la matière de la même manière que les rayons gamma, mais une simple équation d'atténuation exponentielle ne décrit pas adéquatement l'atténuation des rayons X avec une gamme continue d'énergies (voir figure 6). Cependant, comme les rayons X de faible énergie sont éliminés plus rapidement du faisceau que les rayons X de plus haute énergie lorsqu'ils traversent le matériau, la description de l'atténuation se rapproche d'une fonction exponentielle.

 

 

 

 

 

Figure 8. Un tube à rayons X simplifié avec une anode fixe et un filament chauffé

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Neutrons

Généralement, les neutrons ne sont pas émis en conséquence directe de la désintégration radioactive naturelle. Ils sont produits lors de réactions nucléaires. Les réacteurs nucléaires produisent des neutrons en plus grande abondance, mais les accélérateurs de particules et les sources de neutrons spéciales, appelées sources (α, n), peuvent également produire des neutrons.

Les réacteurs nucléaires produisent des neutrons lorsque les noyaux d'uranium (U) du combustible nucléaire se séparent ou fission. En effet, la production de neutrons est essentielle au maintien de la fission nucléaire dans un réacteur.

Les accélérateurs de particules produisent des neutrons en accélérant des particules chargées, telles que des protons ou des électrons, à des énergies élevées pour bombarder des noyaux stables dans une cible. Les neutrons ne sont qu'une des particules pouvant résulter de telles réactions nucléaires. Par exemple, la réaction suivante produit des neutrons dans un cyclotron qui accélère les ions deutérium pour bombarder une cible de béryllium :

Les émetteurs alpha mélangés au béryllium sont des sources portables de neutrons. Ces sources (α, n) produisent des neutrons via la réaction :

La source des particules alpha peut être des isotopes tels que le polonium-210 (210Pô),
plutonium-239 (239Pu) et l'américium-241 (241Un m).

Les neutrons sont généralement classés en fonction de leur énergie, comme illustré dans le tableau 1. Cette classification est quelque peu arbitraire et peut varier selon les contextes.

Tableau 1. Classification des neutrons selon l'énergie cinétique

Type

Gamme énergie

Lent ou thermique

0-0.1 keV

Intermédiaire

0.1-20 keV

Fast

20 keV-10 MeV

Haute énergie

>10 MeV

 

Il existe un certain nombre de modes possibles d'interaction des neutrons avec la matière, mais les deux principaux modes aux fins de la radioprotection sont la diffusion élastique et la capture des neutrons.

La diffusion élastique est le moyen par lequel les neutrons de plus haute énergie sont réduits à des énergies thermiques. Les neutrons de plus haute énergie interagissent principalement par diffusion élastique et ne provoquent généralement pas de fission ni ne produisent de matière radioactive par capture de neutrons. Ce sont les neutrons thermiques qui sont principalement responsables de ces derniers types d'interaction.

La diffusion élastique se produit lorsqu'un neutron interagit avec un noyau et rebondit avec une énergie réduite. Le noyau en interaction absorbe l'énergie cinétique que le neutron perd. Après avoir été excité de cette manière, le noyau cède rapidement cette énergie sous forme de rayonnement gamma.

Lorsque le neutron atteint finalement des énergies thermiques (ainsi appelées parce que le neutron est en équilibre thermique avec son environnement), il est facilement capturé par la plupart des noyaux. Les neutrons, n'ayant aucune charge, ne sont pas repoussés par le noyau chargé positivement comme le sont les protons. Lorsqu'un neutron thermique s'approche d'un noyau et passe dans le domaine de la force nucléaire forte, de l'ordre de quelques fm (fm = 10-15 mètres), le noyau capture le neutron. Le résultat peut alors être un noyau radioactif qui émet un photon ou une autre particule ou, dans le cas de noyaux fissiles tels que 235U et 239Pu, le noyau capturant peut se fissionner en deux noyaux plus petits et plus de neutrons.

Les lois de la cinématique indiquent que les neutrons atteindront plus rapidement les énergies thermiques si le milieu de diffusion élastique comprend un grand nombre de noyaux légers. Un neutron qui rebondit sur un noyau léger perd un pourcentage beaucoup plus élevé de son énergie cinétique que lorsqu'il rebondit sur un noyau lourd. Pour cette raison, l'eau et les matériaux hydrogénés sont les meilleurs matériaux de protection pour ralentir les neutrons.

Un faisceau monoénergétique de neutrons s'atténuera de manière exponentielle dans la matière, obéissant à une équation similaire à celle donnée ci-dessus pour les photons. La probabilité qu'un neutron interagisse avec un noyau donné est décrite en termes de quantité la Coupe transversale. La section transversale a des unités de surface. L'unité spéciale pour la section transversale est le grange (b), défini par :

Il est extrêmement difficile de produire des neutrons sans les rayons gamma et X qui les accompagnent. On peut généralement supposer que si des neutrons sont présents, des photons de haute énergie le sont également.

Sources de rayonnement ionisant

Radionucléides primordiaux

Les radionucléides primordiaux sont présents dans la nature parce que leurs demi-vies sont comparables à l'âge de la terre. Le tableau 2 énumère les radionucléides primordiaux les plus importants.

Tableau 2. Radionucléides primordiaux

Radio-isotope

Demi-vie (109 Y)

Abondance (%)

238U

4.47

99.3

232Th

14.0

100

235U

0.704

0.720

40K

1.25

0.0117

87Rb

48.9

27.9

 

Les isotopes de l'uranium et du thorium sont à la tête d'une longue chaîne de radio-isotopes descendants qui, par conséquent, sont également d'origine naturelle. La figure 9, AC, illustre les chaînes de désintégration pour 232E, 238U et 235U, respectivement. Étant donné que la désintégration alpha est courante au-dessus du numéro de masse atomique 205 et que le numéro de masse atomique d'une particule alpha est de 4, il existe quatre chaînes de désintégration distinctes pour les noyaux lourds. L'une de ces chaînes (voir figure 9, D), celle pour 237Np, n'existe pas dans la nature. En effet, il ne contient pas de radionucléide primordial (c'est-à-dire qu'aucun radionucléide de cette chaîne n'a une demi-vie comparable à l'âge de la terre).

Figure 9. Série de désintégration (Z = numéro atomique ; N = numéro de masse atomique)    

 ION030F9Notez que les isotopes du radon (Rn) sont présents dans chaque chaîne (219Rn, 220Rn et 222Rn). Puisque Rn est un gaz, une fois que Rn est produit, il a une chance de s'échapper dans l'atmosphère de la matrice dans laquelle il s'est formé. Cependant, la demi-vie de 219Rn est beaucoup trop court pour permettre à des quantités importantes de celui-ci d'atteindre une zone respiratoire. La demi-vie relativement courte de 220Rn en fait généralement un problème de santé moindre que 222Rn.

Hors Rn, les radionucléides primordiaux externes à l'organisme délivrent en moyenne environ 0.3 mSv de dose efficace annuelle à la population humaine. La dose efficace annuelle réelle varie considérablement et est déterminée principalement par la concentration d'uranium et de thorium dans le sol local. Dans certaines parties du monde où les sables de monazite sont courants, la dose efficace annuelle à un membre de la population peut atteindre environ 20 mSv. Dans d'autres endroits, comme sur les atolls coralliens et près des côtes, la valeur peut être aussi faible que 0.03 mSv (voir figure 9).

Le radon est généralement considéré séparément des autres radionucléides terrestres naturels. Il s'infiltre dans l'air depuis le sol. Une fois dans l'air, Rn se désintègre davantage en isotopes radioactifs de Po, de bismuth (Bi) et de Pb. Ces radionucléides descendants se fixent sur des particules de poussière qui peuvent être inhalées et piégées dans les poumons. En tant qu'émetteurs alpha, ils délivrent la quasi-totalité de leur énergie de rayonnement aux poumons. On estime que la dose annuelle moyenne équivalente aux poumons résultant d'une telle exposition est d'environ 20 mSv. Cette dose équivalente pulmonaire est comparable à une dose efficace pour l'ensemble du corps d'environ 2 mSv. De toute évidence, le Rn et ses radionucléides descendants sont les contributeurs les plus importants à la dose efficace de rayonnement de fond (voir figure 9).

Rayons cosmiques

Le rayonnement cosmique comprend des particules énergétiques d'origine extraterrestre qui frappent l'atmosphère terrestre (principalement des particules et surtout des protons). Il comprend également des particules secondaires ; principalement des photons, des neutrons et des muons, générés par les interactions des particules primaires avec les gaz de l'atmosphère.

Grâce à ces interactions, l'atmosphère sert de bouclier contre le rayonnement cosmique, et plus ce bouclier est fin, plus le débit de dose efficace est important. Ainsi, le débit de dose efficace des rayons cosmiques augmente avec l'altitude. Par exemple, le débit de dose à 1,800 XNUMX mètres d'altitude est environ le double de celui au niveau de la mer.

Étant donné que le rayonnement cosmique primaire se compose principalement de particules chargées, il est influencé par le champ magnétique terrestre. Les personnes vivant dans des latitudes plus élevées reçoivent des doses efficaces de rayonnement cosmique plus élevées que celles qui sont plus proches de l'équateur terrestre. La variation due à cet effet est de l'ordre
De 10%.

Enfin, le débit de dose efficace des rayons cosmiques varie en fonction de la modulation de l'émission de rayons cosmiques du soleil. En moyenne, les rayons cosmiques contribuent pour environ 0.3 mSv à la dose efficace de rayonnement de fond pour le corps entier.

Radionucléides cosmogéniques

Les rayons cosmiques produisent des radionucléides cosmogéniques dans l'atmosphère. Les plus importants d'entre eux sont le tritium (3H), béryllium-7 (7Be), carbone 14 (14C) et sodium-22 (22N / A). Ils sont produits par les rayons cosmiques interagissant avec les gaz atmosphériques. Les radionucléides cosmogéniques délivrent environ 0.01 mSv de dose efficace annuelle. La plupart de cela vient de 14C.

Retombées nucléaires

Des années 1940 aux années 1960, de nombreux essais d'armes nucléaires au-dessus du sol ont eu lieu. Ces essais ont produit de grandes quantités de matières radioactives et les ont distribuées dans l'environnement à travers le monde comme retombées. Bien qu'une grande partie de ces débris se soit désintégrée depuis en isotopes stables, les petites quantités restantes seront une source d'exposition pendant de nombreuses années à venir. En outre, les pays qui continuent à tester occasionnellement des armes nucléaires dans l'atmosphère s'ajoutent à l'inventaire mondial.

Les principales retombées contribuant à la dose efficace sont actuellement le strontium-90 (90Sr) et césium-137 (137Cs), qui ont tous deux des demi-vies d'environ 30 ans. La dose efficace annuelle moyenne des retombées est d'environ 0.05 mSv.

Matière radioactive dans le corps

Le dépôt de radionucléides naturels dans le corps humain résulte principalement de l'inhalation et de l'ingestion de ces matières dans l'air, les aliments et l'eau. Ces nucléides comprennent les radio-isotopes de Pb, Po, Bi, Ra, K (potassium), C, H, U et Th. Parmi ceux-ci, 40K est le plus grand contributeur. Les radionucléides d'origine naturelle déposés dans l'organisme contribuent à hauteur d'environ 0.3 mSv à la dose efficace annuelle.

Rayonnement produit par la machine

L'utilisation des rayons X dans les arts de la guérison est la plus grande source d'exposition aux rayonnements produits par les machines. Des millions de systèmes médicaux à rayons X sont utilisés dans le monde. L'exposition moyenne à ces systèmes médicaux à rayons X dépend fortement de l'accès aux soins d'une population. Dans les pays développés, la dose efficace annuelle moyenne de rayonnement médicalement prescrite par les rayons X et les matières radioactives pour le diagnostic et la thérapie est de l'ordre de 1 mSv.

Les rayons X sont un sous-produit de la plupart des accélérateurs de particules de la physique des hautes énergies, en particulier ceux qui accélèrent les électrons et les positrons. Cependant, un blindage et des précautions de sécurité appropriés ainsi que la population à risque limitée rendent cette source d'exposition aux rayonnements moins importante que les sources ci-dessus.

Radionucléides produits par machine

Les accélérateurs de particules peuvent produire une grande variété de radionucléides en quantités variables par le biais de réactions nucléaires. Les particules accélérées comprennent les protons, les deutérons (2noyaux H), particules alpha, mésons chargés, ions lourds, etc. Les matériaux cibles peuvent être constitués de presque tous les isotopes.

Les accélérateurs de particules sont pratiquement la seule source de radio-isotopes émetteurs de positrons. (Les réacteurs nucléaires ont tendance à produire des radio-isotopes riches en neutrons qui se désintègrent par émission de négatrons.) Ils sont également de plus en plus utilisés pour produire des isotopes à courte durée de vie à usage médical, en particulier pour la tomographie par émission de positrons (TEP).

Matériaux et produits de consommation technologiquement améliorés

Les rayons X et les matières radioactives apparaissent, recherchés et indésirables, dans un grand nombre d'opérations modernes. Le tableau 3 énumère ces sources de rayonnement.

Tableau 3. Sources et estimations des doses efficaces associées à la population provenant de matériaux et de produits de consommation technologiquement améliorés

Groupe I - Implique un grand nombre de personnes et la dose efficace individuelle est très
gros

Les produits du tabac

Combustibles combustibles

Approvisionnement en eau domestique

Verre et céramique

Les matériaux de construction

Verre ophtalmique

Produits miniers et agricoles

 

Groupe II - Implique de nombreuses personnes mais la dose efficace est relativement faible ou limitée
sur une petite partie du corps

Récepteurs de télévision

Matériaux de construction d'autoroutes et de routes

Produits radiolumineux

Transport aérien de matières radioactives

Systèmes d'inspection aéroportuaire

Irradiateurs à éclateur et tubes électroniques

Détecteurs de gaz et d'aérosols (fumée)

Produits au thorium - démarreurs de lampes fluorescentes
et manchons à gaz

Groupe III - Implique relativement peu de personnes et la dose efficace collective est faible

Produits en thorium - baguettes de soudure en tungstène

 

Source : NCRP 1987.

 

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Table des matières

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